4. Chargements

On suppose que le chargement a été décomposé suivant la même base que les déplacements, soit:

\(\mathrm{f}=\sum_{l=0}^{\infty}\left[(\begin{array}{ccc}\cosl\theta & & 0\\ & \cosl\theta & \\ 0& & -\sinl\theta \end{array}){\mathrm{F}}_{l}^{s}+(\begin{array}{ccc}\sinl\theta & & 0\\ & \sinl\theta & \\ 0& & \cosl\theta \end{array}){\mathrm{F}}_{l}^{a}\right]\)

Il n’y a pas couplage pour une même harmonique entre les parties symétrique et antisymétrique du chargement du fait de l’orthogonalité des fonctions trigonométriques \(\sinl\theta\) et \(\cosl\theta\) , ceci pour tous les types de chargement. Ceci veut dire en particulier que les forces nodales équivalentes sont les mêmes pour les harmoniques symétrique et antisymétrique si les amplitudes \({F}_{l}^{s}\text{et}{F}_{l}^{a}\) sont les mêmes.

Pour la nature des chargements admissibles avec la modélisation Fourier, on renvoie à la notice d’utilisation [U2.01.07].